激光原理周.pdf

发布时间：2022-06-09 发布人：admin 分类：说明书资料大小：0.37M 资料格式：pdf 举报版权申诉

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少数题目与第六版不符合，大部分匹配。《激光原理》习题解答第一章习题解答 1 为了使氦氖激光器的相干长度达到 1KM，它的单色性解答：设相干时间为，则相干长度为光速与相干时间的乘积，即 0λλ∆ τ 应为多少？ Lc ⋅=τ c 根据相干时间和谱线宽度的关系 =∆ ν 1 τ = c cL 又因为 λ ∆ ν ∆ λ γ 0 0 = ， ν c 0 λ 0 = ， 0 =λ 632 nm8. 单色性= 由以上各关系及数据可以得到如下形式： nm 632 8. nm 10 1 12 × ∆ λ ∆ ν λ ν 0 0 解答完毕。 2 如果激光器和微波激射器分别在 10μｍ、500nm 和 0λ cL .6 = = = = 328 × 10 10 − =γ 3000 ZMH 输出 1 瓦连续功率，问每秒钟从激光上能级向下能级跃迁的粒子数是多少。解答：功率是单位时间内输出的能量，因此，我们设在 dt 时间内输出的能量为 dE，则功率=dE/dt 激光或微波激射器输出的能量就是电磁波与普朗克常数的乘积，即 νnhE= ，其中 n 为 dt 时间内输出的光子数目，这些光子数就等于腔内处在高能级的激发粒子在dt d 时间辐射跃迁到低能级的数目（能级间的频率为ν）。由以上分析可以得到如下的形式： dEn = h ν = × 功率 h ν dt 每秒钟发射的光子数目为：N=n/dt,带入上式，得到：每秒钟发射的光子数 = 根据题中给出的数据可知： ν 1 = ν 2 = =ν 3 把三个数据带入，得到如下结果： nN dt = = = = 功率 h 626.6 ν c ms 10 3 8 1 − × m 10 10 6 λ − × 1 c ms 10 3 1 8 − × 500 10 9 λ − × 2 zH6 3000× 10 =N .5 031 × 10 19 m = = ， 1 ( 1 10 × J s 34 − ) ( ) sJ ×⋅ zH 3 ×= 10 13 ( s − )1 ν 5.1 × 10 15 zH =N 2 5.2 × 10 18 ， =N 3 .5 031 × 10 23 3 设一对激光能级为 E1 和 E2（f1=f2），相应的频率为 ν（波长为λ），能级上的粒子数密度分别为 n2 和 n1，求 (a)当ν=3000 兆赫兹，T=300K 的时候，n2/n1=? (b)当λ=1μm，T=300K 的时候，n2/n1=? (c)当λ=1μm，n2/n1=0.1 时，温度 T=？解答:在热平衡下，能级的粒子数按波尔兹曼统计分布，即： n 2 n 1 （统计权重 exp exp − = ) b = f 2 f 1 kb = 其中 n 2 n 1 (a) = h ν − Tk b 38062 × h ν − Tk b .1 exp 23 − 10 = exp ( ） f 2 f = 1 EE − 2 1 TK 1 JK − 为波尔兹曼常数，T 为热力学温度。 626 .6 10 − × 38062 10 .1 − × ( ) sJ ν ×⋅ ) ( TkJ 1 − × ⋅ 99.0 = 34 − 23

(b) n 2 n 1 = exp h − ν Tk b = exp (c) T −= −= h ν ln × k b n 2 n 1 = 38.1 × 10 − 21 26.6 × 10 3 K 626.6 − 38062 .1 .6 626 1 − − 34 − 23 − 34 × × 10 csJ ( ) 10 × ×⋅ λ ( ) TkJ 10 × ⋅ csJ ) ( ×⋅ λ n 2 n 1 3+ rC 2 离子浓度为 cm − k b ln × = × 4 在红宝石调 Q 激光器中，有可能将几乎全部宝石棒直径为 1cm，长度为 7.5cm，能量输出和脉冲功率。 3+ rC 离子激发到激光上能级并产生激光巨脉冲。设红 1910 ，巨脉冲宽度为 10ns，求激光的最大 3 解答：红宝石调 Q 激光器在反转能级间可产生两个频率的受激跃迁，这两个跃迁几率分别是 47%和 53%，其中几率占 53%的跃迁在竞争中可以形成 694.3nm 的激光，因此，我们可以把激发到高能级上的粒子数看成是整个激发到高能级的 3+ rC 粒子数的一半（事实上红宝石激光器只有一半的激发粒子对激光有贡献）。设红宝石棒长为 L，直径为 d，体积为 V， 3+ rC 总数为 N， 3+ rC 粒子的浓度为 n，巨脉冲的时间宽度为，则 τ 3+ rC 离子总数为： nVnN ×=×= 2Ld π 4 根据前面分析部分，只有 N/2 个粒子能发射激光，因此，整个发出的脉冲能量为： hNE × ν = 2 = nLd 2 π 8 × h ν = 脉冲功率是单位时间内输出的能量，即 P = E τ = 2hnLd ν π 8 τ = 解答完毕。 5 试证明，由于自发辐射，原子在能级的平均寿命为。 2E 1 As =τ 21 证明如下：根据自发辐射的定义可以知道，高能级上单位时间粒子数减少的量，等于低能级在单位时间内粒子数的增加。即： ⎞ ⎟ ⎠ dn 21 spdt ⎛−= ⎜ ⎝ dn 2 dt ---------------① （其中等式左边表示单位时间内高能级上粒子数的变化，高能级粒子数随时间减少。右边的表示低能级上单位时间内接纳的从高能级上自发辐射下来的粒子数。）再根据自发辐射跃迁几率公式： dn 21 dt A 21 ，把 = ⎛ ⎜ ⎝ × dn 1 21 ndt 2 dn 2 dt −= nA 2 21 得到： ⎞ =⎟ ⎠ sp nA 2 21 代入①式，对时间进行积分，得到：（其中随时间变化，为开始时候的高能级 nn 2 20 = ( exp − )tA 21 2n 20n 具有的粒子数。）按照能级寿命的定义，当 n 2 n 20 因此， =sA τ 21 1 ，即： −= e 1 时，定义能量减少到这个程度的时间为能级寿命，用字母表示。 sτ 1 As =τ 21 证明完毕 6 某一分子的能级 E4 到三个较低能级 E1 E2 和 E3 的自发跃迁几率分别为 A43=5*107s-1, A42=1*107s-1, A41=3*107s-1，试求该分子 E4 能级的自发辐射寿命τ4。若τ1=5*10-7s，τ2=6*10-9s，τ3=1*10-8s，在对 E4 连续激发且达到稳态时，试求相应能级上的粒子数比值 n1/n4, n2/n4 和 n3/n4，并说明这时候在哪两个能级

间实现了集居数 41 = + + 解: (1)由题意可知 E4 上的粒子向低能级自发跃迁几率 A4 为: AAAA 10 9 4 43 则该分子 E4 能级的自发辐射寿命： 10 3 ×+ ×= 1 ×+ =τ 1.1 10 10 s × = = 5 42 8 − 7 7 4 1 A 4 1 10 × 7 9 7 ×= 7 10 -1s 结论:如果能级 u 发生跃迁的下能级不止 1 条,能级 u 向其中第 i 条自发跃迁的几率为 Aui 则能级 u 的自发辐射寿命为: 1 ∑= A ui τ N i n 2 n 3 ∆=∆= (2)对 E4 连续激发并达到稳态,则有: n ∆=∆ 1 1 τ 1 n 4 An 42 4 n = 1 An 4 41 1 τ 2 n 2 = = 0 , , 1 τ 3 n = 3 An 43 4 （上述三个等式的物理意义是：在只考虑高能级自发辐射和 E1 有受激吸收过程，见图） 41A 42A 43A 4E 3E 2E 能级只与 E4 能级间 1E 宏观上表现为各能级的粒子数没有变化由题意可得: n = An 1 4 τA 1 41 3 ×= ,则41 = n 1 n 4 10 − 7 5 ×× 10 − 7 = 15 同理： = τA 2 42 1 ×= 10 − 7 6 ×× 10 − 9 = ，06.0 进一步可求得: n 1 = n 2 ，250 n 2 = n 3 12.0 n 3 n 4 = τA 3 43 5 ×= 10 − 7 1 ×× 10 − 8 = 5.0 1 τ 1 n 2 n 4 h γ h λ Tk b 由以上可知:在 E2 和 E4;E3 和 E4;E2 和 E3 能级间发生了粒子数反转. 7 证明，当每个模式内的平均光子数（光子简并度）大于 1 时，辐射光中受激辐射占优势。证明如下：按照普朗克黑体辐射公式，在热平衡条件下，能量平均分配到每一个可以存在的模上，即 E = exp ⋅= hn γ − 1 （为频率为γ的模式内的平均光子数） n 由上式可以得到： En = h γ = exp 又根据黑体辐射公式： ρ γ = − 1 1 h γ Tk ⋅ b 3 × exp h 8 γπ c 3 根据爱因斯坦辐射系数之间的关系式 3 h 8 γπ c 3 以推导出以下公式： n = 如果模内的平均光子数（）大于 1，即 n ρ γ h 8 γπ c 3 3 = ρ γ A 21 B 21 = B ρ 21 γ A 21 = W 21 A 21 ⇒ 1 exp 1 h γ Tk b = − 1 ρ γ h 8 γπ c 3 3 = n 和受激辐射跃迁几率公式 21 BW = γρ21 ，则可 − 1 h γ Tk b A 21 B 21 =

Wn 21 > = A 21 1 ，则受激辐射跃迁几率大于自发辐射跃迁几率，即辐射光中受激辐射占优势。证明完毕 8 一质地均匀的材料对光的吸收系数为 01.0 −mm 1 ，光通过 10cm 长的该材料后，出射光强为入射光强的百分之几？如果一束光通过长度为 1M 地均匀激励的工作物质，如果出射光强是入射光强的两倍，试求该物质的 0I ，经过距离后的光强为 z ( )zI ，根据损耗系数增益系数。解答：设进入材料前的光强为 −=α 的定义，可以得到： 1× ( )zI ( )z exp α− ( ) zdI dz ( ) IzI = 0 则出射光强与入射光强的百分比为： ) z α %100 ( exp ( ) zIk I 0 − = × = z × = × g 0 %100 ( ) zdI dz ( ) zIzg I 0 = 0 ⇒ = 93.6 × 10 − 4 mm 1 − 根据小信号增益系数的概念： ⇒ exp 0 = 上式可通过积分得到 ( ) IzI zg exp 0 ( ) zI I 0 z ln = = 2ln 1000 ( 01.0 − mm 1 100 × ) mm = e − × %8.36%100 = 1 ( )zI ，在小信号增益的情况下， 0 zg = ln ( ) zI I 0 =⇒ g 0 解答完毕。《激光原理》习题解答第二章习题解答 1 试利用往返矩阵证明共焦腔为稳定腔，即任意傍轴光线在其中可以往返无限次，而且两次往返即自行闭合. 证明如下：（共焦腔的定义——两个反射镜的焦点重合的共轴球面腔为共焦腔。共焦腔分为实共焦腔和虚共焦腔。公共焦点在腔内的共焦腔是实共焦腔，反之是虚共焦腔。两个反射镜曲率相等的共焦腔称为对称共焦腔，可以证明，对称共焦腔是实双凹腔。）根据以上一系列定义，我们取具对称共焦腔为例来证明。设两个凹镜的曲率半径分别是和，腔长为，根据对称共焦腔特点可知： LRRR 1 因此，一次往返转换矩阵为 = 2 = = 1R 2R L 1 − L ⎛ ⎞ L 2 ⎜⎜ ⎟⎟ R ⎝ ⎠ 2 L L 21 21 ⎛ ⎞ ⎞ −⎟⎟ ⎜⎜ ⎟⎟ − R R ⎠ ⎝ ⎠ 2 1 ⎛ ⎜⎜ ⎝ − ⎤ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎥ ⎦ ⎡ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ = ⎡ ⎢ ⎣ L 21 − R 2 L 212 ⎛ ⎞ ⎟⎟ ⎜⎜ − R ⎝ ⎠ 1 T = BA ⎤ ⎡ =⎥ ⎢ DC ⎦ ⎣ = − + T ⎡ ⎢ ⎣ ⎤ −⎥ ⎦ ⎡ L 2 2 ⎢ RR R ⎣ 1 2 1 LRRR = = 2 带入到转换矩阵 T，得到：把条件 1 BA 1 0 − ⎡ ⎤ ⎤ =⎥ ⎥ ⎢ DC 0 1 − ⎦ ⎣ ⎦ 1 <− 1 2 共轴球面腔的稳定判别式子 ) + DA DA + DA ) 1 = ) 1 < 1 −= 1 2 1 2 如果或者 + ( ( ( 因此可以断定是介稳腔（临界腔），下面证明对称共焦腔在近轴光线条件下属于稳定腔。，则谐振腔是临界腔，是否是稳定腔要根据情况来定。本题中，

经过两个往返的转换矩阵式， 2T 2T = 坐标转换公式为： r ⎡ 2 ⎢ θ ⎣ 2 ⎤ =⎥ ⎦ T 2 r ⎡ 1 ⎢ θ ⎣ 1 ⎤ =⎥ ⎦ 01 ⎡ ⎢ 10 ⎣ 01 ⎡ ⎤ ⎢ ⎥ 10 ⎣ ⎦ ⎤ ⎥ ⎦ r ⎡ 1 ⎢ θ ⎣ 1 ⎤ =⎥ ⎦ r ⎡ 1 ⎢ θ ⎣ 1 ⎤ ⎥ ⎦ 其中等式左边的坐标和角度为经过两次往返后的坐标，通过上边的式子可以看出，光线经过两次往返后回到光线的出发点，即形成了封闭，因此得到近轴光线经过两次往返形成闭合，对称共焦腔是稳定腔。 2 试求平凹、双凹、凹凸共轴球面腔的稳定条件。 ( + 1 2 ) DA 解答如下：共轴球面腔的 L 21 −≡ R 1 1 2 是稳定腔，反之为非稳腔,两者之间存在临界腔，临界腔是否是稳定腔，要具体分析。下面我们就根据以上的内容来分别求稳定条件。 L 21 −= R 1 L 21 −= R 2 对于平凹共轴球面腔， L 2 2 RR 2 1 ) DA L 2 R 2 ，如果满足 1 <− + + − − ( ( ∞→1R ) ( DA + ) 1 < ，则腔所以，如果，则是稳定腔。因为和均大于零，所以不等式的后半部分一定成立， + L L 2 2 2 R RR 2 1 2 L 2R 1 2 L 211 −<− R 2 1 < L R 2 < 1 L R 2 < 1 就是平凹腔的稳定条件。因此，只要满足，就能满足稳定腔的条件，因此，类似的分析可以知道，凸凹腔的稳定条件是： R 1 < 0 LR > 2 ,且双凹腔的稳定条件是：， LR >2 LR >1 LR <2 LR <1 且， LRRR = 2 > = 2 1 LRR 1 + 2 < 。（第一种情况） LRR 1 + 2 > （第二种情况）（对称双凹腔）求解完毕。 3 激光腔的谐振腔由一曲率半径为 1M 的凸和曲率半径为 2M 的凹面镜构成，工作物质长度为 0.5M，其折射率为 1.52，求腔长在什么范围内谐振腔是稳定的。 L IMR −=1 ， MR 2 2 = ， L 0 = 5.0 M ， 1L 1L ，，解答如下：设腔长为，腔的光学长度为，已知 1 1 =η 1 ( 2 52.1 2 =η L 21 ) DA −= R 1 根据 + + − L 2 R 2 L 2 M 2 L 2 2 RR 1 2 L 2 2 2 × ，代入已知的凸凹镜的曲率半径，得到： ( + − − 1 += L 2 M 1 ) DA 1 2 因为含有工作物质，已经不是无源腔，因此，这里 L 应该是光程的大小（或者说是利用光线在均匀介质里传播矩阵）。 − η 1 LLLL 1 1 MM 1 ，代入上式，得到： −+= LL 2 0 η 2 − 1 5.0 L + = + = 1 即 0 ( ) DA + 1 2 −+= 2 LL 1 L 1 1 += 要达到稳定腔的条件，必须是 1 <− 5.0 52.1 ) 1 < 5.0 − ⎛ ⎜ ⎝ L 1 − 1 + 2 5.0 52.1 ⎞ ⎟ ⎠ ，按照这个条件，得到腔的几何长度为： 5.0 52.1 5.0 + DA + − 1 1 ( 2 < L 1 < 17.2 17.1 5 有一方形孔径共焦腔氦氖激光器，腔长 L=30CM，方形孔径边长为 d=2a=0.12CM，λ=632.8nm，镜的反射率为 r1=1，r2=0.96，其他损耗以每程 0.003 估计。此激光器能否做单模运转？如果想在共焦镜面附近加，单位是米。解答完毕。

l d l d 一个方形小孔光阑来选择 TEM00 模，小孔的边长应为多大？试根据图 2.5.5 作一大略的估计。氦氖激光器增益由公式 0 e lg ⋅+= 41031 − 估算，其中的 l是放电管长度。分析：如果其他损耗包括了衍射损耗，则只考虑反射损耗及其他损耗的和是否小于激光器的增益系数，增益大于损耗，则可产生激光振荡。如果其他损耗不包括衍射损耗，并且菲涅尔数小于一，则还要考虑衍射损耗，衍射损耗的大小可以根据书中的公式δ00=10.9*10 -4.94N 来确定，其中的 N 是菲涅尔数。解答：根据 0 e lg ⋅+= 41031 − ，可以知道单程增益 g0L=ln(1+0.0003L/d)=0.0723 由于反射不完全引起的损耗可以用公式 2.1.24 或者 2.1.25 来衡量根据 2.1.24 得到： δr≈-0.5lnr1r2=0.0204 根据题意，总的损耗为反射损+其他损耗，因此单程总损耗系数为 δ=0.0204+0.0003

对于：20TEM ) ϕυ ( Cr , 20 = 20 ⎛ ⎜⎜ ⎝ 2 ⎞ erLr 2 ⎞ ⎟⎟ ⎟⎟ ω ⎠ ⎠ 0 2 2 ω s 0 ⎛ ⎜⎜ ⎝ 2 0 s 2 r − 2 ω 0 s 2cos ϕ ⎧ ⎨ 2sin ϕ ⎩ 2 并且 2 2 0 rL 2 2 ω s 0 ⎛ ⎜⎜ ⎝ ⎞ =⎟⎟ ⎠ 1 ，代入上式，得到 υ 20 ( r , ) ϕ = C 20 ⎛ ⎜⎜ ⎝ 2 ω 0 cos sin 2 ϕ 2 ϕ ，我们取余弦项，根据题中所要求的结果，我们取 erCr ( , ) ϕυ 20 = 20 2cos ϕ = 0 ，就能求出镜面上 − 2 r 2 ω 0 2 s ⎞ er ⎟⎟ ⎠ 2 ω s 0 ⎛ ⎜⎜ ⎝ ⎞ ⎟⎟ ⎠ 2 s ⎧ ⎨ ⎩ 2 r − 2 ω s 0 节线的位置。既 cos 2 ϕ =⇒= ϕ 1 0 对于 02TEM ，可以做类似的分析。 π 4 , ϕ 2 = 3 π 4 ，代入上式并使光波场为零，得到 erLCerLrCr ⎞ ( , ⎟⎟ ⎠ 2 2 ω s 0 2 2 ω s 0 ⎛ ⎜⎜ ⎝ ⎛ ⎜⎜ ⎝ = 0 2 0 2 02 2 2 2 r − 2 ω s 0 0 2 r − 2 ω s 0 2 0 2 + 02 ⎛ ⎜⎜ ⎝ = ⎞ ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎟⎟ ⎠ rL 2 2 ω s 0 ) ϕυ 02 ⎛ 2 ⎜⎜ ω ⎝ s 0 4 2 r r ⎞ 41 2 −=⎟⎟ 2 4 ωω ⎠ s s 0 0 0 ⎞ rCr r er 41 2 2 ⎛ ⎞ 2 ( ⎟⎟ , ⎜⎜ ⎟⎟ − 2 4 ω ωω ⎝ ⎠ ⎠ s s s 0 0 0 r r ⎞ 41 2 4 2 −=⎟⎟ 4 2 ωω ⎠ s s 0 0 最后镜面上节线圆的半径分别为： ⎛ ⎜⎜ 02 ⎝ rL 2 2 ω s 0 ) ϕυ 02 显然，只要 + = ⎛ ⎜⎜ ⎝ = + 0 0 2 4 2 2 r − 2 ω s 0 = 0 即满足上式 2 2 r 1 = 1 + 解答完毕。 ω 0 s r , 2 = 1 − 2 2 ω 0 s 8 今有一球面腔，两个曲率半径分别是 R1=1.5M，R2=-1M ，L=80CM，试证明该腔是稳定腔，求出它的等价共焦腔的参数，在图中画出等价共焦腔的具体位置。解：共轴球面腔稳定判别的公式是 1 <− ( 1 2 DA + ) 1 < ，这个公式具有普适性（教材36 页中间文字部分），对于简单共轴球面腔，可以利用上边式子的变换形式 0 < gg 2 1 < 1 判断稳定性，其中 g i −=1 L R i 。题中 g 1 1 −= 1 −= L R 1 093 ，在稳定腔的判别范围内，所以是稳定腔。 8 ，15 L R 2 8 10 1 −= −= g 2 1 =gg 1 任意一个共焦腔与无穷多个稳定球面腔等价，一个一般稳定球面腔唯一对应一个共焦腔，他们的行波 .0 2

场是相同的。等价共焦腔的参数包括：以等价共焦腔的腔中心为坐标原点，从坐标原点到一般稳定球面两个腔镜面的坐标和，再加上它的共焦腔的镜面焦距，这三个参数就能完全确定等价共焦腔。 2Z 1Z 根据公式（激光原理 p66-2.8.4）得到： Z 1 = = F ) 2 + M −= 18.0 ) ( ) ( LRL −× ( ) ) ( ) ( RLRL 5.18.0 18.0 − + − − 2 1 ) ( ) ( LRL 8.05.1 − × − − M ( ) ( ) ( ) RLRL 18.0 5.18.0 − − + − 2 1 ( ( ( ) LRRLRLRL 8.015.18.05.1 8.01 8.0 − − + −× [ [ ( ) ( ) RLRL 5.18.0 + 2 M 8.018.0 − 8.0 − − )( − −+ ] ( ) 2 18.0 + − − ( − 1 ( + )( − 62.0 ) × − 485 ) )( 1 − ] ) = = = ( 2 2 1 1 2 Z 2 = F 2 = 因此 .0= F 等价共焦腔示意图略。 9 某二氧化碳激光器采用平-凹腔，L=50CM ，R=2M，2a=1CM，波长λ=10.6μm，试计算镜面上的光 ) = .0 235 斑半径、束腰半径及两个镜面上的损耗。解：此二氧化碳激光器是稳定腔，其中平面镜的曲率半径可以看作是无穷大。根据公式（激光原理 p67-2.8.6 或 2.8.7）得到： ωω 0 = s 1 4/1 ⎡ ⎢ ⎣ s ( 1 g 1 g 2 gg − 1 2 ⎤ ⎥ ⎦ ) = L πλ 4/1 ⎡ ⎢ ⎣ ( 1 g 1 g 2 gg − 1 2 ⎤ ⎥ ⎦ ) = .1 687 × 10 − 6 × .1 316 = 22.2 × 10 − 6 M ωω 0 = s 2 4/1 ⎡ ⎢ ⎣ s g 2 ( 1 g 1 gg − 1 2 ⎤ ⎥ ⎦ ) = L πλ ⎡ ⎢ ⎣ 其中第一个腰斑半径对应平面镜。上式中 ω S =0 g 1 ( gg g 1 − 1 2 2 L πλ 4/1 ⎤ ⎥ ⎦ ) = .1 687 × 10 − 6 × .5 333 = .8 997 × 10 − 6 M 是这个平凹腔的等价共焦腔镜面上的腰斑半径，并且根据一般稳定球面腔与等价共焦腔的性质，他们具有同一个束腰。根据共焦腔束腰光斑半径与镜面上光斑半径的关系可知： ω 0 = ω S 0 2 = 687.1 414 .1 = 193.1 M µ 作为稳定腔，损耗主要是衍射损，衍射损耗与镜面上的菲涅尔数有关，在损耗不大的情况下，是倒数关系。即： =δ 1 N 根据公式（激光原理 p69-2.8.18 或 2.8.19）分别求出两个镜面的菲涅尔数 4 − = = .3 N ef 1 1416 2 a 1 2 πω s 1 a 2 1 2 πω s 1 25.0 10 × ( 22.2 10 × × 25.0 10 4 − × ( 997 .8 × 根据衍射损耗定义，可以分别求出： 1416 N ef .3 = = × 1 = .1 615 × 10 6 − ) 26 = .9 831 × 10 4 − 26 ) 10 δ 1 = 1 efN 1 = 2.6 × 10 − 7 ， δ 2 = 1 efN 2 = 02.1 × 10 − 5 10 证明在所有菲涅尔数 N = 相同而曲率半径 R 不同的对称稳定球面腔中，共焦腔的衍射损耗 2 a λL 最低。这里 L 表示腔长，a 是镜面的半径。证明：

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