logo资料库

电磁场与电磁波(第四版).doc

第1页 / 共138页
第2页 / 共138页
第3页 / 共138页
第4页 / 共138页
第5页 / 共138页
第6页 / 共138页
第7页 / 共138页
第8页 / 共138页
资料共138页,剩余部分请下载后查看
- 1 - 共 138 页 电磁场与电磁波(第四版)课后答案 第一章习题解答 1.1 给定三个矢量 A 、 B 和C 如下: 3 e z A e e   x 4y B e   5 C e   2  y e  z 2 e x z 求:(1) Aa ;(2) A B ;(3)A B ;(4) AB ;(5)A 在 B 上的分量;(6) A C ; a  解 (1) 和 ( (7) ( ) A B C  A A ( e x e  (2)  (3) A B A B  (   e A x )A B C ;(8) ( e x 2 1 e y 2 2 3 e  z ( 3)   ( 3) e   4 ( e   e  y 2 2  2 e  z 3) e  2 y z y ( 4 ) 由 AB  cos 1  (  11 238 ) 135.5   cos AB  A B C 和 (   )   A B C 。 2 14 6 e 3 14  4  e e z y z 53 y  e x e   ) 1 14 4 ) e e   y z x ) e   -11 A B  A B  z 11  14  17   11 238 , 得 (5) A 在 B 上的分量 BA  A cos AB  A B  B   11 17 (6)  A C  e x 1 5 (7)由于   B C A B   所以 ( ) A B C  ) ( A B C   ( ( (8) ( A B C )   10 z y x y x y e e e e e        5 8 4 13 e e z 2 3  0 2  e e e x z y 0 4 1  5 0 2  e e e x z 1 3 2  0 1 4  5 3)  ( 8 2 e e e e e    y x x z y 4) 10 1 e e     ( 5 e e z x e e z x 4 10  2 5   e y e y 1  0 10 1 2       e e e e x y x x y z e z  20 e z 4 42 e z 2) 20)     42 40  e z 5 y
 P 是否为一直角三角形; 1.2 三角形的三个顶点为 1(0,1, 2) PP P (1)判断 1 2 3 (2)求三角形的面积。 解 (1)三个顶点 1(0,1, 2)  、 2(4,1, 3) P P 2 4 e e , 2 e r e   z x y 4x e , r e     1 z 6 e e r       3 r  1 R 12 R 31  r 2 r 1 7  e y x y z 则 由此可见 PP P 故 1 2 3   R R 12 23 ( 4 e x 为一直角三角形。   e z ) ( 2  x e  e y  e z 8) 0   和 3(6,2,5) P 的位置矢量分别为 2 6 3 e e , 3 e e r    x z y 2 e R r r e     23 3 2 e , z 5 z  8 x y 1 2 1 2  (2)三角形的面积 1.3 求 ( 3,1,4)  解 y r  P R 12  点的距离矢量 R 及 R 的方向。 e  x 5  则 且 P PR 与 x 、 y 、 z 轴的夹角分别为 R S   23 点到 (2, 2,3) P 2 4 e e , r  P y z 3 r e e    P P  3 e  R  P P e , z    R 23 R 12 2 e r P 3     e x x y z  1 17 2 69 17.13  A B C   ( )  e x 1 8 y e 2 5 e z 3  20 P  e x 55  e 44  e 11 z y  、 2(4,1, 3)  和 3(6,2,5) P - 2 - 。  x   1 cos (  y   1 cos (  1 cos ( ) 32.31    1 cos ( ) 120.47   )  )  )   P P  P P e R  x R  P P e R  y R  P P e R  z R  P P A e  5 35 3  35 1 35 e 和 z 4   z  1 cos (   P P 1 cos (   ) 99.73  1.4 给定两矢量 角和 A 在 B 上的分量。 2  e y 3  x B e  4  e 5  e ,求它们之间的夹 z 6 y x 解 A 与 B 之间的夹角为  AB  1 cos (  A B  A B )  1 cos (  31  29  77  ) 131  A 在 B 上的分量为 BA    3.532 BA  B 2  x  e y 31  77  3 C e  A e  y x e   1.5 给 定 两 矢 量 e 上的分量。 z e z 4   1 解   e x 2 6  e y 3 4  A B  e x 13  e y 22  e z 10 e 和 z 4 B   e 6  e 4  e , 求 A B 在 z y x 所以 A B 在C 上的分量为 ( ) A B C ( 1.6 证明:如果 A B  A C 和   A B )   A B C   C A C ,则 B C ; 25 3   14.43
- 3 - A B 解 由   ) ) A C ,则有 ( A A C ,即 A A B     ( ( ) ) ) ( A C A A A C A B A A A B      ) ) ( 由于 A B  A C ,于是得到 ( A A C A A B    B C 故   (  ) ( 1.7 如果给定一未知 矢量与一已知矢量的标量积和矢量积,那么便可以 P A X , p 和 P 已知,试 确定该未知矢量。设 A 为一已知矢量, p  A X 而   求 X 。 解 由   P A X ,有 A P A A X     ( )  (  A A A X p  ( )  故得 1.8 在圆柱坐标中,一点的位置由 定出,求该点在:(1)直角坐  ( ) ) A X A A A X    A A P p   X A A 2(4,  ,3) 3 标中的坐标;(2)球坐标中的坐标。  。 解(1)在直角坐标系中 x 故该点的直角坐标为 ( 2,2 3,3)  ( 2 ) 在 球 坐 标 系 中 2    故该点的球坐标为 (5,53.1 ,120 ) 3 120    4cos(2 3)    、 4sin(2  y 2  3)  2 3 、 3z  r  2 4  2 3  、 5   1  tan (4 3) 53.1   、  2 2 4 2 e  y ( 5)   e 构成的夹角。 z 2  ,故 50    r   E e , 25 1.9 用球坐标表示的场 r r 2 (1)求在直角坐标中点 ( 3,4, 5)  处的 E 和 xE ; B e  (2)求在直角坐标中点 ( 3,4, 5)  处 E 与矢量 x 解 (1)在直角坐标中点 ( 3,4, 5)  处, 2 2 ( 3)  25 r r 2 1 2 3 1    2 5 2 3 e r    (2)在直角坐标中点 ( 3,4, 5)  处, x 4 3 e e e   25 r y 3 r 10 2   e E E x  25 2 r 1 cos ( y e 5  EB cos    rx E E E 4          e   x x z ( , ( r   和 2 1.10 球坐标中两个点 1 ) , 1 1 故 E 与 B 构成的夹角为 明 1R 和 2R 间夹角的余弦为 cos cos sin cos( sin )          1 2 2 1 2 cos cos sin sin sin e e r        1 1 1 1 1 1 y z sin cos sin sin cos e r r        2 2 2 2 2  r 1 r 2 解 由 1 r 1 e 2 2 y z 得到 cos  cos R e  1 x R e  2 x R R  1 2 R R 1 2 3 2 20 e ,所以  z 5  )  1 cos ( 19 (10 2) E B E B , , r   定出两个位置矢量 1R 和 2R 。证 ) 153.6  3 2  )  2 2
sin sin sin 2 1 sin sin cos           2 1 1 1 2 cos sin sin cos        2 1 2 1 1 cos ) cos         1 2 1 2 sin sin ) cos  sin (cos cos( cos sin sin 2 2 2 1 1 cos cos   1 2    1 2 - 4 -  1.11 一球面 S 的半径为5 ,球心在原点上,计算: ( 3sin ) d S  r  e  S 的值。 解 ( 3sin ) d   e r   S S    S ( 3sin ) e  r e  r d S  2   0 d    0 3sin   2 5 sin d 2    75  1.12 在由 5r  、 0z  和 4 z  围成的圆柱形区域,对矢量 A e r  r 2  e 验 z 2 z 证散度定理。 解 在圆柱坐标系中 所以 又 故有   d A S    S  A d   2 ( e r r    S 4 2  5   0 0 1200   A   d     A 2   r  (3 r 1 r 5   0 e  d  0 2 ) ( d z r 4 d  0  z e z 2 ( rr )   2) d r  z   r (2 ) 3 r  z  2 1200  S r  e  d S   e z d S z )  2  5d d  z  5 2    0 0 2 4 d d  r r   1200    A S d 2 x y x S  e 2 1.13 求(1)矢量 的散度;(2)求  A 对中 心在原点的一个单位立方体的积分;(3)求 A 对此立方体表面的积分,验证散 度定理。 A e 2 2 3 x y z 24   e 2 x y z A   解 (1) (2) A 对中心在原点的一个单位立方体的积分为 2    x 2 2 3 x y z z  ) 2   ( 2 ) 2 x y y   ) 2 ( x x   (24 2 x y 72  2 2 2 x y z  A d     1 2 1 2 1 2    1 2 1 2 1 2    (2 x  2 2 x y  72 2 2 2 x y z )d d d x y z  1 24 (3) A 对此立方体表面的积分 ( 1 2 2 ) d d y z  1 2 1 2   1 2 1 2   2 2 ( x 1 2 2 ) d d x z  (  1 2 1 2 1 2    1 2 1 2  2 ) d d y z  2 2 ( x  1 2 2 ) d d x z   A S d S  1 2 1 2    1 2 1 2  1 2 1 2    1 2 1 2  1 2 1 2   24 1 2 1 2   1 2 1 2   24 2 x y 2 (  1 2 3 ) d d x y  1 24 3 ) d d x y  2 ( 2 x y 1 2   A S d S  1 2 1 2  1 24   A  d  故有 1.14 计算矢量 r 对一个球心在原 点、半径为 a 的球表面的积分,并求  r 对球体积的积分。   解 S r d  S    S r e  r d S  2   0 d    0 2 aa sin d a    4  3
  A 0  e y  y  2 x e x  x  x e  e z  z  2 y z 2 2    e 沿圆周 2 x y A S  ( 2 e x 0 0 d  8  S 2  A l  d C xy x     S A S d 2 yz  e 2 x z x yz  e z 2 ) x e  z d d x y  8 又 所以 故有 - 5 - 3 又在球坐标系中, ( 2 r r ) 3  ,所以 1 2 r r  r  d     r    A e  2  a    0 0 0  2 3 sin d d d r a     4  r y x 2 x x e  2 y z 1.15 求矢量 e 沿 xy 平面上的一个边长为 2 的正方形回 路的线积分,此正方形的两边分别与 x 轴和 y 轴相重合。再求  A对此回路所 包围的曲面积分,验证斯托克斯定理。 2  d x x d x x 2 2 d 0d 解   8      y y 2 2 2 z   d A l C 0 0 0 1.16 求矢量 A e  x  2 y 2  的线积分,再计算  A对此 a 圆面积的积分。   d A l 解 C d x x  2 xy d y     C 2   0 2 (  a cos sin    4 a 2 cos     sin )d 2 4 a  4  ( e  d    A S A   y x  S 1.17 证 明 :( 1 ) x x   e y S y z  A  x y   R R e  z e , A 为一常矢量。 z 3 R      x  x  y  y  z  z  解 (1) )  e z d S   S 2 y d S  2 r 2 sin d d   r r  3 ;( 2 )   R 0 ;( 3 ) (  A R  )  a 2    0 0 4 a  4 A 。 其 中 (2)   R  (3)设 A e  A x x  e z  z  y  0 e x  x  x e y e y  y  y  A y  x  e ,则 z A z A R  A x A y A z x z  y ,故  ( A R  )  e x ( A x A y A z x z   y )  e y ( A x A y A z x z   y )    y  e x z  e z  F e 1.18 一径向矢量场 么特点呢? y   ( A x A y A z x z ( ) r f r 表示,如果 )  A x  e  A A y  e A z z y ,那么函数 ( )  F 0 f r 会有什 解 在圆柱坐标系中,由 可得到   F 1 d [ d r r rf r ( )] 0 
- 6 - C 为任意常数。 ( ) C f r  r   1 d [ d r r 可得到 在球坐标系中,由 2  2 r f r ( )] 0 F ( ) C f r 2 r E e y    的线 x 2  :(1)沿抛物线 y ;(2)沿连接该两点的直线。这个 E 是保守 x e ,试求从点 1(2,1, 1) y  到点 2(8,2, 1) P P  x 1.19 给定矢量函数  E l 积分 d 场吗? 解 (1) d E l    C  C E x d x E  y d y  d y x  x d y   C 2 2 2 y y y d(2 ) 2   1  到点 2(8,2, 1) (2)连接点 1(2,1, 1) 2  1 8 2   x y P P d y 即  2  1 2 6 y d y  14  直线方程为 x 6 y   4 0 x  y   C E 故 d E l   C  d x E  y x d y  2  1 y d(6 y  4)  (6 y  4)d y  2  1 (12 y  4)d y  14 由此可见积分与路径无关,故是保守场。 2x yz  1.20 求标量函数 e e   e 向由单位矢量 x z 的梯度及  在一个指定方向的方向导数,此方 y 3 50    ( 4 50  x  2x xyz 4 50  e x e 5 50 e  ) 2 x yz  e y e z 2 x z 5 50 定出;求 (2,3,1) 点的方向导数值。 y  y  e  z ( 2 x yz )  e z  z  ( 2 x yz )  2 x y 的方向导数 解 故沿方向 e l  e x 3 50  e y 为   e  l  6   l  xyz 50 4  2 x z 50  5 2 x y 50 点 (2,3,1) 处沿 le 的方向导数值为 60 50  l  16 50 36 50     112 50 1.21 试 采 用 与 推 导 直 角 坐 标 中 A  y y   A  z z  相似的方法推导圆柱坐标下   A A  x x   的公式 r  r z r o  z z y x  题 1.21 图   A 1 r  r  ( rA r )  A    r   A  z z  。 解 在圆柱坐标中,取小体积元如题 1.21 图所示。矢量场 A 沿 re 方向穿出 该六面体的表面的通量为
     z z   z A r ( r   r r r  )d d r        z z  [( r   ) ( r A r r r   , , ) z   ( , rA r r  A r r r d d r   z , )] z      ( rA  r r  z ) r      z  r  同理 - 7 - ) 1 r  ( rA r r     r z z  r A     d d r z   r z z     r ( , A r  z , )] z   d d r A z      A  r z    r      z A     r       , ) z  r r d d r   z z  A r z z d d r   r       r  , )] z r r  ,  z    z ) ( , A r z      z r r     z   r [ r   r [ z ( , A r  A z      ( , A r z  r r     A  z z  因此,矢量场 A 穿出该六面体的表面 的通量为 A  z z    z Ψ Ψ Ψ Ψ     r 故得到圆柱坐标下的散度表达式  z 1[ r  ) ( rA r r     A lim 0    ]    A    r   1  r    A  z z  ( rA  r r  )  A    r   A  z z  1.22 方程 u  2 2 x a  2 2 y b 矢量。 解 由于  给出一椭球族。求椭球表面上任意点的单位法向 2 2 z c   u e x x 2 2 a  e y y 2 2 b  e z   u 2 ( x 2 a 2 )  ( y 2 b 2 )  ( z 2 c z 2 2 c 2 ) 故椭球表面上任意点的单位法向矢量为 n  u  u   ( e x x 2 a  e y y 2 b  e z z 2 c ) ( x 2 a 2 )  ( y 2 b 2 )  ( z 2 c 2 ) 1.23 现有三个矢量 A 、 B 、C 为 cos cos sin cos e e         2 2 cos sin 2 sin e e z z rz     z 2 2 (3 2 ) 2 e e z y x x    A e  r B e  C e  r y z x  sin  (1)哪些矢量可以由一个标量函数的梯度表示?哪些矢量可以由一个矢量 函数的旋度表示? (2)求出这些矢量的源分布。 解(1)在球坐标系中   A 1 2 r  r  ( 2 r A r )  1 sin     r (sin A  )  1 sin A      r 
    2sin cos (sin cos cos )        r cos sin r    - 8 -     ( sin )    1 sin r 0 1 2 r  r  2 ( r sin cos )   2 r sin cos      A 1 sin  2 r e r  r  A r 1 sin  2 r   1 sin   r r cos sin r e r     rA  e r  r    r sin cos sin e      sin A    e r       cos cos r r sin e       sin sin  r  0 故矢量 A 既可以由一个标量函数的梯度表示,也可以由一个矢量函数的旋度表 示; 在圆柱坐标系中  B = 1 r 1  r r   ( r  z 2 )  1 r sin )  2 z    B     1 r sin r  B  z z  2 z  (     ( rB r 2 rz sin r  cos )    z  (2 sin )  rz  2 sin r   2 sin r    B 1 r e r  r  B r r e     rB  e z  z  B z  1 r e r  r  sin r e     cos  2 rz  e z  z  2 sin rz  0  2 z 故矢量 B 可以由一个标量函数的梯度表示; 直角在坐标系中  C = C  x x  (3 y  2 C  y y  2 ) x     x    C  e x  x  2  3 y 2 x e y  y  2 x  2 x )   z  (2 ) 0  z  e z (2 x  6 ) y ( C  z z   y  e z  z  2 z 故矢量C 可以由一个矢量函数的旋度表示。 (2)这些矢量的源分布为 0 A ;   , C e   z 1.24 利用直角坐标,证明 0   , 2 sinr  0 ,  A  B =  C B ; 6 ) (2 y 0  x
分享到:
收藏